Fotón

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Plantía:Ficha de partícula

En física moderna, el fotón (en griegu φῶς phōs (xen. φωτός) 'lluz', y -ón) ye la partícula elemental responsable de les manifestaciones cuántiques del fenómenu electromagnéticu. Ye la partícula portadora de toles formes de radiación electromagnético, incluyendo los rayo gamma, los rayos X, la lluz ultravioleta, la lluz visible, la lluz infrarroxo, les microondes y les ondes de radiu. El fotón tien una masa invariante cero,[Nota 1] y viaxa nel vacíu con una velocidá constante . Como tolos cuantos, el fotón presenta tantu propiedaes corpusculares como ondulatories ("dualidad onda-corpúsculo"). Pórtase como una onda en fenómenos como la refraición que tien llugar nuna lente, o na cancelación por interferencia destructiva d'ondes reflexaes; sicasí, pórtase como una partícula cuando interactúa cola materia pa tresferir una cantidá fixa d'enerxía, que vien dada pola espresión:


onde h ye la constante de Planck, c ye la velocidá de la lluz, ye la llargor d'onda y la frecuencia de la onda. Esto difier de lo qu'asocede coles ondes clásiques, que pueden ganar o perder cantidaes arbitraries d'enerxía. Pa la lluz visible, la enerxía portada por un fotón ye d'alredor de 4×10–19 xunetos; esta enerxía ye abonda pa escitar les célules oculares fotosensibles y dar llugar a la visión.[1]

Amás d'enerxía, los fotones lleven tamién acomuñáu un momentu llineal y tienen una polarización. Siguen les lleis de la mecánica cuántica, lo que significa que de cutiu estes propiedaes nun tienen un valor bien definíu pa un fotón dáu. Nel so llugar falar de les probabilidaes de que tenga una cierta polarización, posición o momentu llineal. Por casu, anque un fotón puede escitar una molécula, de cutiu ye imposible predicir cuál va ser la molécula escitada.

La descripción anterior d'un fotón como un portador de radiación electromagnético ye utilizada con frecuencia polos físicos. Sicasí, en física teórica, un fotón puede considerase como un mediador pa cualquier tipu d'interacción electromagnética.

El discutiniu sobre la naturaleza de la lluz remontar hasta l'antigüedá. Nel sieglu XVII, Newton inclinar por una interpretación corpuscular de la lluz, ente que los sos contemporaneos Huygens y Hooke sofitaron la hipótesis de la lluz como onda. Esperimentos d'interferencia, como'l realizáu por Young nel sieglu XIX, confirmaron el modelu ondulatoriu de la lluz.

La idea de la lluz como partícula retornó col conceutu modernu de fotón, que foi desenvueltu gradualmente ente 1905 y 1917 por Albert Einstein[2][3][4][5] sofitándose en trabayos anteriores de Planck, nos cualos introducióse'l conceutu de cuanto. Col modelu de fotón podíen esplicase observaciones esperimentales que nun encaxar col modelu ondulatoriu clásicu de la lluz. En particular, esplicaba cómo la enerxía de la lluz dependía de la frecuencia (dependencia reparada nel efeutu fotoeléctricu) y la capacidá de la materia y la radiación electromagnético pa permanecer en equilibriu térmicu.

Otros físicos trataron d'esplicar les observaciones anómales por aciu modelos "semiclásicos", nos que la lluz yera descrita inda por aciu les ecuaciones de Maxwell, anque los oxetos materiales qu'emitíen y absorbíen lluz taben cuantizados. Anque estos modelos semiclásicos contribuyeron al desenvolvimientu de la mecánica cuántica, esperimentos posteriores probaron les hipótesis de Einstein sobre la cuantización de la lluz (los cuantos de lluz son los fotones).

El conceutu de fotón llevó a meyores bien importantes en física teórica y esperimental, tales como la teoría cuántica de campos, el entestáu de Bose-Einstein y l'interpretación probabilística de la mecánica cuántica, y a inventos como'l láser.

Acordies con el modelo estándar de física de partícules los fotones son los responsables de producir tolos campos eléctricos y magnéticos, y de la mesma son la resultancia de que les lleis físiques tengan cierta simetría en tolos puntos del espaciu-tiempu. Les propiedaes intrínseques de los fotones (masa invariante y espín) tán determinaes poles propiedaes de la simetría de Gauge.

Los fotones aplicar a munches árees, como la fotoquímica, el microscopiu fotónico y la midida de distancies moleculares. Inclusive-y los estudió como componentes d'ordenadores cuánticos y n'aplicaciones sofisticaes de comunicación óptica como por casu en criptografía cuántica.

Nomenclatura[editar | editar la fonte]

El fotón foi llamáu originalmente por Albert Einstein[2] "cuanto de lluz” (en alemán: das Lichtquant). El nome modernu “fotón” provien de la palabra griega φῶς (que se trescribe como phôs), que significa lluz, y foi acuñáu en 1926 pol físicu Gilbert N. Lewis, quien publicó una teoría especulativa[6] na que los fotones non podíen crease nin destruyir". Anque la teoría de Lewis nunca foi aceptada —siendo contradicha en munchos esperimentos— el nuevu nome "fotón" foi adoptáu aína pola mayoría de los científicos.

En física, el fotón represéntase de normal col símbolu (la lletra griega gamma). Esti símbolu provien posiblemente de los rayo gamma, descubiertos y bautizaos con esi nome en 1900 por Villard[7][8] y que resultaron ser una forma de radiación electromagnético según demostraron Rutherford y Andrade[9] en 1914. En química ya inxeniería óptica, los fotones simbolícense davezu por , que representa tamién la enerxía acomuñada a un fotón, onde ye la constante de Planck y la lletra griega ye la frecuencia de la partícula. Con muncho menor avezamientu, el fotón tamién se representa por , siendo , nesti casu, la frecuencia.

Propiedaes físiques[editar | editar la fonte]

Diagrama de Feynman amosando l'intercambiu d'un fotón virtual (simbolizáu per una llinia ondulada y ) ente un positrón y un electrón.

El fotón nun tien masa,[Nota 1] tampoco tien carga eléctrica[10] y non se desintegra bonalmente nel vacíu. El fotón tien dos estaos posibles de polarización que pueden describise por aciu tres parámetros continuos: les componentes de la so vector d'onda, que determinen el so llargor d'onda y la so direición d'espardimientu. El fotón ye'l bosón de gauge de la interacción electromagnética, y por tanto tolos otros númberos cuánticos —como'l númberu leptónico, el númberu bariónico, o la estrañedá— son esactamente cero.

Emisión[editar | editar la fonte]

Los fotones emitir en munchos procesos naturales, por casu, cuando s'acelera una partícula con carga eléctrica, mientres una transición molecular, atómica o nuclear a un nivel d'enerxía más baxu, o cuando se aniquila una partícula cola so antipartícula.

Absorción[editar | editar la fonte]

Los fotones absorber nos procesos de reversión temporal que se correspuenden colos yá mentaos: por casu, na producción de pares partícula-antipartícula o nes transiciones moleculares, atómiques o nucleares a un nivel d'enerxía más altu.

Enerxía y movimientu[editar | editar la fonte]

Nel espaciu vacíu, los fotones mover a la velocidá de la lluz , y el so enerxía y momentu llineal p tán rellacionaos por aciu la espresión , onde ye'l módulu del momentu llineal. En comparanza, la ecuación correspondiente a partícules con una masa ye , como se demuestra na relatividá especial.

La enerxía y el momentu llineal d'un fotón dependen namái del so frecuencia o, lo que ye equivalente, del so llargor d'onda .

y en consecuencia'l módulu del momentu llineal ye:

onde (conocida como constante de Dirac o constante amenorgada de Planck); k ye'l vector d'onda (de módulu ) y ye la frecuencia angular. Tien De tenese en cuenta que k apunta na direición d'espardimientu del fotón. Este tien amás momentu angular de espín que nun depende de la frecuencia. El módulu de tal espín ye , y la componente midida a lo llargo de la so direición de movimientu, el so helicidad, tien que ser . Estos dos posibles valores correspuenden a los dos posibles estaos de polarización circular del fotón (en sentíu horariu o antihorario).

Pa ilustrar la importancia d'estes fórmules, la aniquilación d'una partícula cola so antipartícula tien que dar llugar a la creación de siquier dos fotones pola siguiente razón: nel sistema de referencia fixu nel centru de mases, les antipartícules que topeten nun tienen momentu llineal netu, ente que un fotón aislláu siempres lu tien. Arriendes d'ello, la llei de caltenimientu del momentu llineal rique que siquier se creen dos fotones, por que'l momentu llineal resultante pueda ser igual a cero. Les enerxíes de los dos fotones —o lo que ye equivalente, les sos frecuencies— pueden determinase poles ley de caltenimientu. El procesu inversu, la creación de pares, ye'l mecanismu principal pol que los fotones d'alta enerxía (como los rayo gamma) pierden enerxía al pasar al traviés de la materia.

Les fórmules clásiques pa la enerxía y el momentu llineal de la radiación electromagnético pueden ser espresaes tamién en términos d'eventos fotónicos. Por casu, la presión de radiación electromagnético sobre un oxetu ye debida a la trasferencia pel momento llineal de los fotones por unidá de tiempu y unidá de superficie del oxetu, una y bones la presión ye fuerza per unidá de superficie y la fuerza, de la mesma, ye la variación del momentu llineal por unidá de tiempu.

Desenvolvimientu históricu del conceutu[editar | editar la fonte]

Artículu principal: Lluz
El esperimentu del doble rendija de Thomas Young en 1805 demostró que la lluz portábase como una onda, lo qu'ayudó a refugar les anteriores teoríes corpusculares.

Na mayoría de les teoríes hasta'l sieglu XVIII, la lluz considerábase formada por partícules. El fechu de que los modelos de partícules nun pudieren esplicar fenómenos como la difracción, la refraición o la birrefringencia de la lluz, fixo que René Descartes en 1637,[11] Robert Hooke en 1665,[12] y Christian Huygens en 1678,[13] propunxeren teoríes ondulatories pa la lluz; sicasí, los modelos de partícules permanecieron vixentes, principalmente por cuenta de la influencia de Isaac Newton.[14]

A principios del sieglu XIX Thomas Young y August Fresnel demostraron con claridá que los fenómenos de interferencia y difracción dábense tamién pa la lluz, y pa 1850 los modelos ondulatorios fueren xeneralmente aceptaos.[15] En 1865, les predicciones de Maxwell[16] sobre la naturaleza de la lluz como onda electromagnética, que seríen darréu confirmaes esperimentalmente por Heinrich Hertz en 1888,[17]paecieron significar el final del modelu de partícules.

En 1900, el modelu teóricu de la lluz de Maxwell, como dos campos oscilatorios (unu eléctricu y otru magnéticu) paeció completu. Sicasí, diverses observaciones nun podíen esplicase según los modelos de radiación electromagnético, lo que llevó a la conclusión de que la enerxía llumínica taba empaquetada en cuantos descritos por . Esperimentos posteriores amosaron qu'estos cuantos de lluz tamién teníen momentu llineal y en consecuencia podíen ser consideraos partícules. Nacía asina'l conceutu de fotón, que llevaría a una conocencia más fonda de los campos eléctricu y magnéticu..

Sicasí, la teoría ondulatoria de Maxwell nun esplicaba toles propiedaes de la lluz. Predicía que la enerxía d'una onda lluminosa dependía solamente de la so intensidá, non de la so frecuencia, pero diversos esperimentos demostraron que la enerxía apurrida pola lluz a los átomos dependía namái de la so frecuencia, y non de la so intensidá. Por casu, delles reacciones químiques yeren provocaes namái por lluz con una frecuencia mayor qu'un valor determináu; si la frecuencia nun algamar dichu valor, la reacción nun se producía, independientemente de la intensidá que tuviera la lluz. De forma similar, podíen estrayese electrones d'una placa metálica allumándola con radiación d'una frecuencia abondo alta (efeutu fotoeléctricu), y l'enerxía cola que los electrones abandonaben la placa yera función namái de la frecuencia de la lluz incidente, y non de la so intensidá.

Coles mesmes, les investigaciones realizaes a lo llargo de cuatro décades (1860-1900) por dellos investigadores[18] sobre la radiación d'un cuerpu negru, remataron cola hipótesis de Max Planck,[19] [20] que proponía que la enerxía de cualquier sistema qu'absuerbe o emite radiación electromagnético de frecuencia , yera un númberu enteru de vegaes la enerxía d'un cuanto: . Como demostró Albert Einstein,[2][3] tenía d'aceptase dalguna forma de cuantización de la enerxía pa esplicar l'equilibriu térmicu reparáu ente la materia y la radiación electromagnético. Por esta esplicación del efeutu fotoeléctricu, Einstein recibió'l Premiu Nobel de física en 1921.

Cuidao que la teoría de Maxwell dexaba toles posibles enerxíes de radiación electromagnético, la mayoría de los físicos asumieron primeramente que la cuantización de la enerxía yera la resultancia de dalguna restricción desconocida sobre la materia qu'absorbía o emitía la radiación. En 1905, Einstein foi'l primeru en proponer que la cuantización de la enerxía yera una propiedá intrínseca de la radiación electromagnético.[2] Anque aceptaba la validez de la teoría de Maxwell, Einstein apuntó que les anomalíes reparaes en munchos esperimentos podíen esplicase si la enerxía d'una onda de lluz maxweliana tuviera alcontrada nunos puntos cuánticos que se movieren independientemente unos d'otros, inclusive anque la onda espublizar de forma continua pel espaciu.[2] En 1909[3] y 1916[5] Einstein demostró que si yera aceptada la teoría de Planck sobre la radiación de los cuerpos negros, los cuantos d'enerxía teníen tamién que tener momentu llineal , colo que los convertía en partícules en tol sentíu de la palabra.

El momentu llineal de los fotones foi reparáu esperimentalmente por Arthur Compton,[21] quien por esti descubrimientu recibió'l Premiu Nobel en 1927. La entruga fundamental entós pasu a ser: ¿cómo unificar la teoría ondulatoria de Maxwell cola naturaleza corpuscular reparada esperimentalmente? La respuesta a esta entruga caltuvo ocupáu a Einstein el restu de la so vida,[22] y foi resuelta dientro de la electrodinámica cuántica y del so socesor, el modelo estándar de la física de partícules.

Primeres oxeciones[editar | editar la fonte]

Hasta 1923 la mayoría de los físicos yeren ronciegos a aceptar que la radiación electromagnético fuera intrínsecamente cuantizable. Nel so llugar, trataron de xustificar el comportamientu del fotón cuantizando la materia, como nel modelu de Bohr del átomu d'hidróxenu (amosáu equí). Anque tolos modelos semiclásicos del átomu quedaron refugaos pola esperimentación, dexaron la evolución escontra la mecánica cuántica.

Les predicciones de Einstein de 1905 fueron verificaes esperimentalmente de delles formes dientro de los dos primeres décades del sieglu XX, como reseñó Robert Millikan na so conferencia pol llogru del Premiu Nobel.[23] Sicasí, primero que los esperimentos de Compton[21] amosaren que los fotones teníen un momentu llineal proporcional a la so frecuencia (1922), la mayoría de los físicos yeren ronciegos a creer que la radiación electromagnético pudiera tar formada por partícules. (veanse por casu les conferencies pol llogru del Nobel de Wien,[18]Planck[20] y Millikan.[23]). Estes reticencies yeren comprensibles dáu l'ésitu y verosimilitud del modelu ondulatoriu de Maxwell. Por ello, la mayoría de los físicos sosteníen, nel so llugar, que la cuantización de la enerxía yera consecuencia de dalguna restricción desconocida sobre la materia qu'absorbía o emitía radiación. Niels Bohr, Arnold Sommerfeld y otros, desenvolvieron modelos atómicos con niveles discretos d'enerxía que pudieren esplicar cualitativamente les fines llinies espectrales y la cuantización de la enerxía reparada na emisión y absorción de la lluz per parte de los átomos. Estos modelos coincidíen perbién col espectru del hidróxenu, pero non col d'otros elementos. Namái'l esperimentu de Compton sobre la dispersión de fotones por un electrón llibre (el cual nun podía tener niveles d'enerxía, al nun tener una estructura interna) foi capaz de convencer a la mayoría de los investigadores sobre'l fechu de que la mesma lluz tuviera cuantizada.

Inclusive dempués del esperimentu de Compton, Bohr, Hendrik Kramers y John Slater fixeron un últimu intentu por caltener el modelu de campu electromagnético continuu de Maxwell, que se conoció como'l modelu BKS[24] Pa xustificar los datos disponibles, había qu'efectuar dos hipótesis drástiques:

  • Enerxía y momentu llineal caltiénense namái en promediu nes interacciones ente materia y radiación, non nos procesos elementales como l'absorción y l'emisión. Esto dexa reconciliar los cambeos discontinuos de la enerxía del átomu (saltu ente niveles d'enerxía) cola emisión continua d'enerxía en forma de radiación.
  • La causalidá abandónase. Por casu les emisiones bonales son a cencielles emisiones inducíes per un campu electromagnéticu virtual.

Sicasí, esperimentos de Compton refinaos amosaron que'l par energía-momento llineal calteníase extraordinariamente bien nos procesos elementales, y tamién que la escitación del electrón y la xeneración d'un nuevu fotón na dispersión de Compton obedecíen a una causalidá del orde de 10 ps. De resultes, Bohr y los sos colegues dieron al so modelu «un funeral tan honorable como foi posible».[22] Sía que non, el modelu BKS inspiró a Werner Heisenberg nel so desenvolvimientu[25] de la mecánica cuántica.

Unos cuantos físicos persistieron[26] nel desenvolvimientu de modelos semiclásicos, nos cualos la radiación electromagnético nun taba cuantizada, anque la materia obedecía les lleis de la mecánica cuántica. Anque la evidencia de los fotones, a partir de los esperimentos físicos y químicos, yera aplastante escontra 1970, esta evidencia nun podía considerase absolutamente definitiva; yá que recayía na interacción de la lluz cola materia, una teoría de la materia abondo complicao podía esplicar la evidencia. Sicasí, toes les teoríes semiclásicas fueron refutadas definitivamente nos años 70 y 80 del sieglu XX por elegantes esperimentos de correlación de fotones.[27][28][29] Con ellos, consideróse probada la hipótesis de Einstein qu'indicaba que la cuantización yera una propiedá intrínseca de la lluz.

Descripción del fotón[editar | editar la fonte]

En teoría de la relatividá[editar | editar la fonte]

Na teoría especial de la relatividá ordinaria los fotones mover a lo llargo de llinies rectes que'l so vector tangente ye un vector isótropo o lúmínico. Dáu un puntu del espaciu-tiempu'l conxuntu de direiciones nes que puede emitise un fotón vien dáu pol llamáu conu de lluz futuru.

En teoría de la relatividá xeneral los fotones tienen trayectories más complicaes y nun viaxen en llinia recta, una y bones el espaciu-tiempu en presencia de materia tien curvatura non nula. Los fotones nun espaciu-tiempu xeneral mover a lo llargo de xeodésiques llumíniques (curves que'l so vector tangente ye isótropo o de tipu lluz). En dellos contestos, como asocede nel interior de los furacos negros, toes la xeodésiques empobinaes escontra'l futuru apunten escontra l'interior de la rexón de furacu negru, polo que los fotones y les otres partícules nun pueden escapar de dicha rexón una vegada enfusaron nella.

Dualidá onda-corpúsculu y principiu d'incertidume[editar | editar la fonte]

Artículu principal: Principiu d'incertidume

Los fotones, como tolos oxetos cuánticos, presenten tantu propiedaes ondulatories como corpusculares. La so naturaleza dual onda-partícula puede ser malo de visualizar. El fotón amuesa les sos propiedaes ondulatories en fenómenos como la difracción y les interferencies. Por casu, nun esperimentu del doble rejilla, un fotón individual pasando al traviés d'éstes incidiría na pantalla con una distribución de probabilidá dada polos sos patrones d'interferencia determinaos poles ecuaciones de Maxwell.[30] Sicasí, los esperimentos confirmen que'l fotón non ye un curtiu pulsu de radiación electromagnético; nun s'esvalixa al arrobinase, nin s'estrema al atopase con un divisor de fexe. En cuenta de esto, el fotón pórtase como una partícula puntual, yá que ye absorbíu o emitíu nel so conxuntu por sistemes arbitrariamente pequeños, sistemes muncho más pequeños que los sos llargores d'onda, tales como un nucleu atómicu (≈10–15 m de diámetru) o inclusive un electrón. Sicasí, el fotón nun ye una partícula puntual que la so trayeutoria sía determinada probabilísticamente pol campu electromagnético, según foi concebíu por Einstein y otros; esa hipótesis foi tamién refutada polos esperimentos de correlación de fotones yá mentaos enantes. Acordies con les conocencies actuales, los mesmos campos electromagnéticos son producíos por fotones, que de la mesma resulten d'una simetría de gauge local y les lleis de la teoría cuántica de campos.

Esperimentu mental de Heisenberg p'alcontrar un electrón (representáu n'azul) con un microscopiu de rayo gamma d'altu resolvimientu. El rayo gamma incidente (amosáu en verde) ye esviáu escontra riba pol electrón dientro de la apertura angular del microscopiu. El rayu gamma esviáu amosar en colloráu. La óptica clásica demuestra que la posición del electrón namái puede determinase con una incertidume que depende de y de la llargor d'onda del rayu de lluz incidente.

Un elementu clave de la mecánica cuántica ye'l principiu d'incertidume de Heisenberg, que prohibe la conocencia simultánea de la posición y el momentu llineal d'una partícula. Hai que destacar que'l principiu d'incertidume pa partícules materiales cargaes, rique la cuantización de la lluz en fotones, ya inclusive que la enerxía y el momentu llineal de los fotones dependan de la frecuencia.

Una ilustración elegante ye'l esperimentu mental de Heisenberg p'alcontrar un electrón con un microscopiu ideal.[31] La posición del electrón puede determinase dientro de la resolvimientu ópticu del microscopiu, que vien dada pola fórmula d'óptica clásica

onde ye la apertura angular del microscopiu. Poro, la incertidume na posición puede faese arbitrariamente pequeña amenorgando'l llargor d'onda. El momentu llineal del electrón ye inciertu, , yá que sufrió un choque” cola lluz que resultó esviada al interior del microscopiu. Si la lluz non tuviera cuantizada en fotones, la incertidume podría faese arbitrariamente pequeña por aciu l'amenorgamientu de la intensidá de la lluz. Nesi casu, yá que el llargor d'onda y l'intensidá de la lluz pueden variase de forma independiente, unu podría determinar de forma simultánea la posición y el momentu llineal con una precisión arbitrariamente alta, violando'l principiu d'incertidume. Como contraste, la fórmula de Einstein pal momentu llineal del fotón caltién el principiu d'incertidume; yá que el fotón ye esviáu a cualquier sitiu dientro de l'abertura, la incertidume del momentu llineal tresferíu ye

llográndose'l productu , que ye'l principiu d'incertidume de Heisenberg. D'esta forma, tou resulta cuantizado; tanto la materia como los campos tienen qu'obedecer un conxuntu consistente de lleis cuántiques, si dalgunu d'ellos va ser cuantizado.

El principiu d'incertidume correspondiente pa los fotones prohibe la determinación simultánea del númberu de fotones (vease estáu de Fock y la seición Segunda cuantización más embaxo) nuna onda electromagnética y la fase d'esa onda

Tanto los fotones como les partícules materiales (p. ex.: los electrones) crean patrón d'interferencia análogos cuando pasen por una doble rendija. Pa los fotones, esto correspuende a la interferencia d'una onda electromagnética de Maxwell ente que, pa partícules materiales, correspuende a la interferencia de la ecuación d'ondes de Schrödinger. Anque esta semeyanza podría suxurir que les ecuaciones de Maxwell son a cencielles la ecuación de Schrödinger pa los fotones, la mayoría de los físicos nun tán acordies con esto.[32][33] Per un sitiu, son matemáticamente distintos; lo más obvio ye que la ecuación de Schrödinger resolver pa un campu complexu, ente que los cuatro ecuaciones de Maxwell resuélvense para campos reales. Con mayor xeneralidá, el conceutu habitual d'una función d'onda de probabilidá de Schrödinger nun puede aplicase a los fotones.[34] Al nun tener masa, nun pueden alcontrase ensin ser destruyíos; técnicamente, los fotones nun pueden tener un eigenestado de posición , y, poro, el principiu d'incertidume habitual de Heisenberg nun ye aplicable a los fotones. Suxuriéronse delles funciones d'onda sustitutorias pal fotón,[35][36][37][38] pero nun llegaron a usase de forma xeneralizada. Nel so llugar, los físicos acepten xeneralmente la teoría de la segunda cuantización de los fotones que se va describir más embaxo, na cual los fotones son escitaciones cuantizadas de maneres electromagnétiques.

Modelu de Bose-Einstein d'un gas de fotones[editar | editar la fonte]

En 1924, Satyendra Nath Bose derivó la llei de Planck de la radiación del cuerpu negru ensin utilizar l'electromagnetismu, por aciu una especie de recuentu nel espaciu de fase.[39] Einstein demostró qu'esti cambéu yera equivalente a asumir que los fotones son rigorosamente idénticos y que ello implicaba una "misteriosa interacción non local",[40][41] agora entendida como la esixencia d'un estáu simétricu mecánicu cuánticu. Esti trabayu dio llugar al conceutu de los estaos coherentes y al desenvolvimientu del láser. Nos mesmos artículos, Einstein amplió'l formalismu de Bose a partícules non materiales (bosones), y predixo qu'a temperatures lo suficientemente baxes entestar nel so estáu cuánticu fundamental; esti entestáu de Bose-Einstein reparóse esperimentalmente en 1995.[42]

Los fotones tienen d'obedecer la estadística de Bose-Einstein si van dexar el principiu de superposición de los campos electromagnéticos, la condición ye que les ecuaciones de Maxwell sían llineales. Toles partícules estremar en fermiones y bosones, en función de si'l so espín ye semi-enteru o enteru respectivamente. El teorema de la estadística del espín pon de manifiestu que tolos bosones tienen d'obedecer la estadística de Bose-Einstein, ente que tolos fermiones obedecen la estadística de Fermi-Dirac o, de forma equivalente, el principiu d'esclusión de Pauli, qu'establez que, a lo más, una única partícula puede ocupar un estáu cuánticu. Asina, si'l fotón fuera un fermión, nun intre de tiempu namái un fotón podría movese nuna direición determinada. Esto ye incompatible cola observación esperimental de que los láseres pueden producir lluz coherente d'intensidá arbitraria, esto ye, con munchos fotones moviéndose na mesma direición. Poro, el fotón tien de ser un bosón y obedecer la estadística de Bose-Einstein.

Emisión aguiyada y bonal[editar | editar la fonte]

Emisión aguiyada (na cual los fotones se "clonen" a si mesmos) foi predichu por Einstein na so derivación de Y=hν, y condució al desenvolvimientu del láser.

En 1916, Einstein demostró que la hipótesis cuántica de Planck podría derivase d'un tipu d'ecuación cinética.[4] Considere un cuévanu en equilibriu térmicu y llena de radiación electromagnético y de sistemes que pueden emitir y absorber la radiación. L'equilibriu térmicu rique que la densidá de fotones con frecuencia sía constante nel tiempu, polo cual, la tasa de emisión de fotones a una determinada frecuencia tien de ser igual a la tasa de absorción d'ellos.

Einstein teorizó que'l ritmu d'absorción d'un fotón de frecuencia y transicionar d'un estáu d'enerxía más baxu a otru más altu yera proporcional al númberu de molécules con enerxía y a la densidá de fotones nel ambiente con tal frecuencia.

onde ye la constante pal ritmu d'absorción de los niveles enerxéticos a .

De manera más atrevida, Einstein teorizó que'l ritmu inversu por que'l sistema emitiera un fotón de frecuencia y transicionara dende a componer de dos términos:

onde ye'l ritmu de emisión bonal d'un fotón y ye la constante pal ritmu d'emisión en respuesta a los fotones presentes nel ambiente (emisión inducida o aguiyada). Einstein demostró que la fórmula de Planck ye una consecuencia necesaria d'estos dos ecuaciones teóriques y de los requerimientos básicos de que la radiación ambiente tea n'equilibriu térmicu colos sistemes qu'absuerben y emiten la radiación y que sía independiente de la composición del material del sistema.

Esti senciellu modelu cinéticu foi un estímulu poderosu pa la investigación. Einstein pudo amosar que , esto ye dambes constantes pa los ritmos d'absorción y emisión inducida yeren iguales, y más sorprendente entá:

Einstein nun trató de xustificar los sos dos ecuaciones pero fixo notar que y tendríen de poder derivase de la mecánica y l'electrodinámica modificaes pa acomodadar la hipótesis cuántica. Esta predicción foi confirmada na mecánica cuántica y na electrodinámica cuántica, respectivamente, y dambes son necesaries pa llograr les constantes de velocidá de Einstein a partir de primeros principios. Paul Dirac derivó les constantes de velocidá Bij en 1926 utilizando un enfoque semiclásico,[43] y, en 1927, llogró derivar toles constantes de velocidá a partir de primeros principios.[44][45]

El trabayu de Dirac representó'l fundamentu de la electrodinámica cuántica, esto ye, la cuantización del mesmu campu electromagnético. L'enfoque de Dirac tamién se-y llama segunda cuantización o teoría cuántica de campos,[46][47][48] l'anterior mecánica cuántica (la cuantificación de les partícules materiales moviéndose nun potencial) representa la "primer cuantización".

Ver tamién: Emisión aguiyada y Láser

En teoría cuántica de campos[editar | editar la fonte]

Artículu principal: Teoría cuántica de campos
Distintos maneres electromagnétiques (como los descritos equí) pueden tratase como osciladores harmónicos simples independientes. Un fotón correspuende a una unidá d'enerxía na so manera electromagnética.

En 1910, Peter Debye dedució la llei de Planck de radiación d'un cuerpu negru a partir d'un camientu relativamente simple.[49] Descompunxo correchamente'l campu electromagnético nun cuévanu, nos sos maneres de Fourier, y asumió que la enerxía en cualquier manera yera un múltiplu enteru de , onde ye la frecuencia de la manera electromagnética. La llei de Planck de la radiación del cuerpu negru llógrase darréu como una suma xeométrica. Sicasí, l'aproximamientu de Debye falló a la de dar la fórmula correcta pa les fluctuaciones d'enerxía de la radiación del cuerpu negru, que foi llograda por Einstein en 1909.[3]

En 1925, Born, Heisenberg y Jordan reinterpretaron el conceutu de Debye nuna forma clave.[50] Como puede demostrase clásicamente, los maneres de Fourier del campu electromagnético —un conxuntu completu d'ondes electromagnétiques planes caracterizaes polos sos vectores d'onda k y los sos estaos de polarización— son equivalentes a un conxuntu d'osciladores harmónicos simples desacoplados. Tratáu d'una manera mecanu-cuánticu, demuéstrase que los niveles d'enerxía de dichos osciladores son , onde ye la frecuencia del oscilador. El pasu clave foi identificar una manera electromagnética con enerxía , como un estáu con fotones, cada unu d'ellos con enerxía . Esti aproximamientu sí da la fórmula pa la correcta fluctuación d'enerxía.

Na teoría de campos cuántica, la probabilidá de los eventos calcular por aciu la suma de toles posibles formes nes que pueden asoceder, como nel diagrama de Feynman amosáu equí.

Dirac dio un pasu más.[44][45] Él trató la interacción ente una carga y un campu electromagnético como una pequeña perturbación qu'induz transiciones nos estaos de los fotones, camudando'l númberu de fotones de les maneres, mientres se caltienen la enerxía y el momentu llineal total. Dirac pudo llograr los coeficientes y de Einstein a partir de los principios fundamentales, y demostró que la estadística de Bose-Einstein de los fotones ye consecuencia natural de cuantizar correchamente los campos electromagnéticos (el razonamientu de Bose foi nel sentíu opuestu; él dedució la llei de Planck de la radiación del cuerpu negru a partir de la estadística de BE). Na dómina de Dirac, nun yera entá conocíu que tolos bosones, incluyíos los fotones, tienen qu'obedecer la estadística de BE.

La teoría de perturbaciones de segundu orde de Dirac puede arreyar a fotones virtuales, estaos entemedios transitorios del campu electromagnético; dichos fotones virtuales actúen como mediadores na eletricidá estática y les interacciones magnétiques. Na teoría cuántica de campos, la amplitú de probabilidá d'eventos observables calcular por aciu la suma de toos los posibles pasos entemedios, inclusive aquellos que son non-físicos; poro, los fotones virtuales nun se llinden a satisfaer , y pueden tener estaos de polarización extra; dependiendo del gauge utilizáu, los fotones virtuales pueden tener trés o cuatro estados de polarización, en llugar de los dos estaos de los fotones reales. Anque estos fotones virtuales transitorios nunca pueden ser reparaos, contribúin de forma apreciable a les probabilidaes d'eventos observables. Ello ye que dichos cálculos de perturbaciones de segundu orde y ordes cimeros pueden apurrir aparentemente infinites contribuciones a la suma. Les resultaos non-físicos correxir por aciu técniques de renormalización. Otres partícules virtuales pueden contribuyir tamién a la suma; por casu, dos fotones pueden interactuar de forma indirecta per mediu de Creación de pares pares electrón-positrón virtuales.

En notación de física moderna, el estáu cuánticu del campu electromagnético escríbese como un estáu de Fock, un productu tensorial de los estaos pa cada manera electromagnética

onde representa l'estáu nel cual fotones tán na manera . Nesta notación, la creación d'un nuevu fotón en manera (p. ex., l'emitíu dende una transición atómica) escríbese como . Esta notación a cencielles espresa'l conceutu de Born, Heisenberg y Jordan descritu enriba, y nun añedir nada de física.

El fotón como un bosón gauge[editar | editar la fonte]

Artículu principal: Teoría gauge

El campu electromagnético puede entendese per mediu d'una teoría gauge como un campu resultáu d'esixir qu'unes simetríes sían independientes pa cada posición nel espaciu-tiempu.[51] Pal campu electromagnético, esta simetría ye la simetría Abeliana O(1) de los númberos complexos, que reflexa la capacidá de variar la fase d'un númberu complexu ensin afectar númberos reales construyíos del mesmu, tales como la enerxía o'l lagrangiano.

El cuanto nel campu gauge abeliano tien de ser tipu bosón ensin carga nin masa, mientres nun se ruempa la simetría; por ello predizse que'l fotón nun tien masa, y tener cero carga eléctrica y spin enteru. La forma particular de la interacción electromagnética especifica que'l fotón tien de tener spin ± 1, polo qu'el so helicidad ten de ser . Estos dos componentes del spin correspuenden a los conceutos clásicos de lluz polarizada circularmente a la derecha y a la izquierda.

Nel Modelu estándar de física de partícules, el fotón ye una de los cuatro bosones gauge na interacción electrodébil, siendo los otros trés los bosones W+, W y Z0 que son responsables de la interacción débil. A diferencia de los fotones, estos bosones tienen una masa invariante por cuenta de un mecanismu que ruempe'l so simetría gauge LA SO(2) particular. La unificación de los fotones colos mentaos bosones na interacción electrodébil foi realizada por Sheldon Glashow, Abdus Salam y Steven Weinberg, pol que fueron galardonaos col Premiu Nobel de física 1979.[52][53][54]

Los físicos siguen buscando hipótesis sobre grandes teoríes d'unificación que conecten estos cuatro bosones gauge colos ocho bosones gauge gluones de la cromodinámica cuántica. Sicasí, delles predicciones importantes d'estes teoríes, tales como la desintegración de protones, nun se repararon esperimentalmente.

Acordies con la cromodinámica cuántica, un fotón real puede interactuar como una partícula puntual, o como una colección de quarks y gluones, esto ye, como un hadrón. La estructura de los fotones nun se determina poles tradicionales distribuciones de quarks de valencia como nun protón, sinón por fluctuaciones del fotón puntual nuna colección de partones.[55]

Contribución a la masa d'un sistema[editar | editar la fonte]

En teoría de la relatividá, la enerxía d'un sistema qu'emite un fotón amenorgar nuna cantidá igual a la enerxía del fotón midida nel sistema de referencia en reposu del sistema emisor, lo cual resulta nun amenorgamientu de la masa por un valor . De la mesma, la masa d'un sistema qu'absuerbe un fotón amontar pola mesma cantidá correspondiente.

Esti conceutu aplicar nun factor clave predichu pola QED, la teoría de la electrodinámica cuántica empecipiada por Dirac (descrita enantes). QED ye capaz de predicir el momentu dipolar magnéticu de los leptones con una exactitú bien alta; les midíes esperimentales de los momentos de los dipolos magnéticos tán perfectamente acordies con estes predicciones. Les predicciones, sicasí, riquen cuntar les contribuciones de fotones virtuales a la masa del leptón. Otru exemplu d'esti tipu de contribuciones que tán comprobaes esperimentalmente ye la predicción de la QED del efeutu Lamb reparáu na estructura hiperfina de pares de leptones amestaos, tales como'l muonio y el positronio.

Cuidao que los fotones contribúin al tensor d'enerxía-impulso, exercen una atracción gravitatoria sobre otros oxetos, acordies con la teoría xeneral de la relatividá. De la mesma, la gravedá afecta los fotones; de normal les sos trayectories rectes pueden ser doblaes per un espaciu-tiempu deformado, como asocede nes lentes gravitacionales, y les sos frecuencies mengüen al pasar a un potencial gravitatoriu más altu, como nel esperimentu de Pound y Rebka. Sicasí, estos efectos nun son específicos de los fotones; los mesmos efectos se predecirían pa les ondes electromagnétiques clásiques.

Ver tamién: Gravitación

Fotones y materia[editar | editar la fonte]

Nome y carga eléctrica de los componentes de la materia.

La lluz que viaxa al traviés de materia tresparente, facer a una velocidá menor que c, la velocidá de la lluz nel vacíu. Por casu, los fotones nel so viaxe dende'l centru del Sol sufren tantos choques, que la enerxía radiante tarda aprosimao un millón d'años en llegar a la superficie;[56] sicasí, una vegada nel espaciu abiertu, un fotón tarda namái 8,3 minutos en llegar a la Tierra. El factor pol cual mengua la velocidá conozse como índiz de refraición del material. Dende la óptica clásica, l'amenorgamientu de velocidá puede esplicase a partir de la polarización eléctrica que produz la lluz na materia: la materia polarizada radia nueva lluz qu'interfier cola lluz orixinal pa formar una onda tardiega. Viendo al fotón como una partícula, l'amenorgamientu de la velocidá puede describise nel so llugar como una combinación del fotón con escitaciones cuántiques de la materia (cuasipartícules como fonones y excitones) pa formar un polaritón; esti polaritón tien una masa efectivo distinta de cero, lo que significa que nun puede viaxar con velocidá c. Les distintes frecuencies de la lluz pueden viaxar al traviés de la materia con Velocidá de la lluz distintu velocidaes; esto conozse como dispersión. La velocidá d'espardimientu del polaritón ye igual al so velocidá de grupu, que ye la derivada de la enerxía con respectu al momentu llineal.


Tresformamientu nel retinal tres l'absorción d'un fotón γ de llargor d'onda correcta.

onde, y son la enerxía y el módulu del momentu llineal del polaritón, y y son la so frecuencia angular y númberu d'onda, respectivamente. En dellos casos, la dispersión puede dar llugar a velocidaes de la lluz desaxeradamente lentu. Los efectos de les interacciones de los fotones con otres cuasipartículas puede reparase directamente na dispersión Raman y la dispersión Brillouin.

Los fotones pueden tamién ser absorbíos por nucleu, átomos o molécules, provocando transiciones ente les sos niveles d'enerxía. Un exemplu clásicu ye la transición molecular del retinal (C20H28O, figura de la derecha), que ye responsable de la visión, como afayaron el premiu Nobel George Wald y el so collaboradores en 1958. Como s'amuesa equí, l'absorción provoca una isomerización cis-trans que, en combinación con otres transiciones, dan llugar a impulsos nerviosos. L'absorción de fotones puede inclusive romper enllaces químicos, como na fotólisis del cloru; ésti ye una tema de fotoquímica.

Aplicaciones teunolóxiques[editar | editar la fonte]

Artículu principal: fotónica

Los fotones tienen munches aplicaciones en teunoloxía. Escoyéronse exemplos qu'ilustren les aplicaciones de los fotones per se, y non otros dispositivos ópticos como lentes, etc. que'l so funcionamientu puede esplicase so una teoría clásica de la lluz. El láser ye una aplicación desaxeradamente importante.

Los fotones individuales pueden detectase por dellos métodos. El tubu fotomultiplicador clásicu basar nel efeutu fotoeléctricu; un fotón qu'incide sobre una llámina de metal arrinca un electrón, qu'empecipia de la mesma un ábanu d'electrones. Los circuitos integraos CCD utilicen un efeutu similar en semiconductores; un fotón incidente xenera una carga detectable nun condensador microscópicu. Otru detectores como los contadores Geiger utilicen la capacidá de los fotones pa ionizar molécules de gas, lo que da llugar a un cambéu detectable na so conductividá.

La fórmula de la enerxía de Planck ye utilizada de cutiu por inxenieros y químicos en diseñu, tantu pa calcular el cambéu d'enerxía resultante de l'absorción d'un fotón, como pa predicir la frecuencia de la lluz emitida nuna transición d'enerxía dada. Por casu, l'espectru d'emisión d'una llámpara fluorescente puede diseñase utilizando molécules de gas con distintos niveles d'enerxía electrónica y afaciendo la enerxía típica cola cual un electrón topeta coles molécules de gas nel interior de la llámpara.

So delles condiciones, puede escitase una transición d'enerxía per mediu de dos fotones, nun asocediendo dicha transición colos fotones por separáu. Esto dexa microscopios con mayores resolvimientos, porque l'amuesa absuerbe enerxía namái na rexón na que los dos rayos de colores distintos asolapar de forma significativa, que puede ser enforma menor que'l volume d'escitación d'un rayu individual. Amás, estos fotones causen un menor dañu a l'amuesa, yá que son de menor enerxía.

En dellos casos, pueden acoplase dos transiciones d'enerxía de cuenta que, cuando un sistema absuerbe un fotón, otru sistema cercanu roba la so enerxía y re-emite un fotón con una frecuencia distinta. Esta ye la base de la tresferencia d'enerxía per resonancia ente molécules fluorescentes, que s'utiliza pa midir distancies moleculares.

Investigación recién[editar | editar la fonte]

Anguaño cree entendese teóricamente la naturaleza fundamental del fotón. El modelo estándar prediz que'l fotón ye un bosón de gauge de spin 1, ensin masa nin carga, que media la interacción electromagnética y que resulta de la simetría gauge local O (1). Sicasí, los físicos siguen buscando discrepancies ente los esperimentos y les predicciones del modelu estándar, buscando nueves posibilidaes pa la física más allá del modelu estándar. En particular, hai cotes de mayor precisión nos esperimentos pa les llendes cimeres pa una hipotética carga y masa del fotón. Hasta agora, tolos datos esperimentales son consistentes col fotón de carga y masa cero[10][57] Les llendes cimeres aceptaos universalmente na carga y masa del fotón son 5×10−52 C (o 3×10−33 pola carga elemental) y 1.1×10−52 kg (6×10-17 eV/c2), respectivamente.[58]

Investigóse enforma les posibles aplicaciones de los fotones en óptica cuántica. Los fotones paecen fayadizos como elementos d'un ordenador cuánticu, y el entrelazamiento cuánticu de los fotones ye un campu d'investigación. Otra área d'investigación activa son los procesos ópticos non llineales, con tópicos tales como l'absorción de dos fotones, auto modulación de fases y los osciladores ópticos parametrizados. Finalmente, los fotones son esenciales en dellos aspeutos de la comunicación óptica, especialmente en criptografía cuántica.

Ver tamién: Óptica cuántica

Ver tamién[editar | editar la fonte]

Referencies[editar | editar la fonte]

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  58. Tabla oficial de partícules pa bosones gauge y de Higgs

Notes[editar | editar la fonte]

  1. 1,0 1,1 a diferencia d'otres partícules como'l electrón o'l quark. Por cuenta de les resultaos d'esperimentos y a considerancies teóriques descrites nesti artículu, créese que la masa del fotón ye esactamente cero. Delles fontes utilicen tamién el conceutu de masa relativista pa la enerxía espresada con unidaes de masa. Pa un fotón con llargor d'onda λ o enerxía Y, la so masa relativista ye h/λc o Y/c2. Esti usu del términu "masa" nun ye común anguaño na lliteratura científica. Más información: What is the mass of a photon?

Enllaces esternos[editar | editar la fonte]




Fotón