Onda electromagnética

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Les ondes electromagnétiques son tresversales, nelles la direición de los campos llétricu y magnéticu son perpendiculares a la direición de propagación.

Una onda electromagnética ye la forma de propagación de la radiación electromagnética a traviés del espaciu, y los sos aspeutos teóricos tán rellacionados con la solución en forma d'onda qu'almiten les ecuaciones de Maxwell. A desemeyanza de les ondes mecániques, les ondes electromagnétiques nun necesiten d'un mediu material pa propagase.


Procesu de propagación[editar | editar la fonte]

Un campu llétricu que varía nel tiempu, producirá una corriente de desplazamientu que, según la llei d'Ampère-Maxwell, será fonte d'un campu magnéticu. Al empar, ésti últimu, al ser variante, producirá un campu llétricu, d'acordies a la Llei de Faraday. D'esta miente, dambos campos sofítense ún al otru. ESti procesu de propagación foi teorizáu por James Clerk Maxwell en 1865, y en 1885 Heinrich Rudolf Hertz deteutó esperimentalmente les ondes electromagnétiques.

Ecuación d'ondes[editar | editar la fonte]

Nún mediu isotrópicu, homoxéneu y costante; simbolizando la conductividá con σ, el campu llétricu con \mathbf{E} \, y el magnéticu con \mathbf{B} \,:

(\nabla^2 - \frac{1}{c^2}\frac{\partial^2}{\partial t^2} - \mu \sigma \frac{\partial}{\partial t} - \operatorname{div}\,\operatorname{grad}) \mathbf{E} = 0
(\nabla^2 - \frac{1}{c^2}\frac{\partial^2}{\partial t^2} - \mu \sigma \frac{\partial}{\partial t}) \mathbf{B} = 0

Les ecuaciones anteriores describen una onda con fautores d'atenuación dependientes de σ que se propaga a una velocidá c = 1/\sqrt{\epsilon \mu}. Cuando la onda se propaga nel vacíu σ = 0 y l'ecuación se reduz a la ecuación d'ondes común:

\nabla^2 \mathbf{E} - \frac{1}{c^2}\frac{\partial^2 \mathbf{E}}{\partial t^2} = 0
\nabla^2 \mathbf{B} - \frac{1}{c^2}\frac{\partial^2 \mathbf{B}}{\partial t^2} = 0

Ver tamién[editar | editar la fonte]